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即正弦交流電經(jīng)半波整流后的平均值只有有效值的0.45倍。相位在交流電中i=Imsin（ωt+α）中的（ωt+α）叫做相位（位相角）。它表征函數(shù)在變化過(guò)程中某一時(shí)刻達(dá)到的狀態(tài)。例如，在 階段，當(dāng)ωt+α=0時(shí)達(dá)到取零值的階段，等等。α是t=0時(shí)的位相，叫初相。在實(shí)際問(wèn)題中，更重要的是兩個(gè)交流電之間的相位差。圖3－18畫出了電壓ul和u2的三種不同的相位差。圖3－48a中可看到兩個(gè)電壓隨時(shí)間而變化的步調(diào)是一致的，同時(shí)到達(dá)各自的峰值，又同時(shí)下降為零。故稱這兩個(gè)電壓為同位相，也就是說(shuō)它們之間的相位差為零。3－48b中兩個(gè)電壓隨時(shí)間變化的步調(diào)是相反的，u1為正半周時(shí)，u2為負(fù)半周，u1達(dá)到正最大值時(shí)，u2達(dá)到負(fù)的最大值，則這兩個(gè)電壓的位相相反，或者說(shuō)它們之間的位相差為π。圖3－48c中兩個(gè)電壓的變化步調(diào)既不一致也不相反，而是有一個(gè)先后，它們之間的位相差介于0與π之間。從圖3－48c中可以看出u1和u2之間的位相位是π/2。總之，兩個(gè)交流電壓或電流之間的相位差是它們之間變化步調(diào)的反映。
雖然整流器輸出電壓的極性永遠(yuǎn)一定，把交流電變?yōu)橹绷麟姡朔N電壓是脈動(dòng)的，并不能作為直流電壓使用（如作電子管的直流電源），這是因?yàn)檎髌鞅旧磔敵龅碾妷菏敲}沖或稱漣波狀。此種具有漣波狀的整流器輸出電壓，在加于電子管的板極，往柵或控制柵電路前，必須先將漣波消除，使此電壓平穩(wěn)而幾乎無(wú)脈動(dòng)才行。為使整流器輸出電壓平穩(wěn)，必先通過(guò)濾波器網(wǎng)路予以濾波，濾波電路是由電容器及扼流圈所構(gòu)成，如圖3－66所示。當(dāng)電容器的外加電壓增加時(shí)，電容器靠?jī)?chǔ)存其內(nèi)的靜電場(chǎng)能量，以抵抗此增加的外加電壓。但當(dāng)外加電壓降低時(shí)，電容器就將其蓄存的靜電場(chǎng)的能量變?yōu)殡妷夯蛄鲃?dòng)的電流，作為外加電壓降低時(shí)的補(bǔ)償。整流器所輸出的脈沖能量可蓄存于電容器的電場(chǎng)中，而在整流器所輸出的兩脈沖間，電容器緩慢的放電，因而經(jīng)此電容器所輸出的電壓，其不穩(wěn)定的漣波大為減小。這就是濾波電路要把一個(gè)電容器和整流器負(fù)載電阻并聯(lián)的原因。當(dāng)加于電感線圈（扼流圈）的電流增大，扼流圈靠存于其中磁場(chǎng)的能量以抵抗此電流的增加。但當(dāng)流過(guò)扼流圈的電流減小時(shí)，扼流圈就將其磁場(chǎng)中所儲(chǔ)存的能量變?yōu)殡娏鳎岳^續(xù)維持電流的流動(dòng)。因此將扼流圈與整流器的輸出端及負(fù)載串聯(lián)，可減小負(fù)載電流及電壓的突然變化。與整流器輸出端相串聯(lián)的扼流圈，其作用也可由另

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